For the amplitude and the polarizat

For the amplitude and the polarization vector, one has
A(kn) ∝
√
G(kn) and e
⊥ ·e
z = 0, respectively, with the primed coordinates
determined by a rotation matrix with random angles so
that k  ˆez for slab modes and random k directions for isotropic
modes. From the integration of the Newton-Lorentz equation
for the particle motion, various diffusion coefficients can then
be calculated by averaging over an ensemble of particles and
by determining the mean square displacement. For example, the
scattering mean free path in the direction parallel to the background
magnetic field can be obtained as λ = (3/v) (Δz)2
/(2t)
for large times (cf. Sect. 3).

Results (Thai) 1:

สำหรับคลื่นโพลาไรซ์เวกเตอร์ มีA(kn) α√G(kn) และ e⊥ ·ez = 0 ตามลำดับ กับพิกัดรองพื้นกำหนดเมทริกซ์หมุนด้วยมุมแบบสุ่มดังนั้นที่ ˆez k สำหรับโหมดพื้นและทิศทาง k สุ่มสำหรับ isotropicโหมดเกม จากการบูรณาการของลอเรนซ์นิวตันสมการสำหรับการเคลื่อนที่อนุภาค สัมประสิทธิ์การกระจายต่าง ๆ แล้วสามารถคำนวณได้ โดยเฉลี่ยมากกว่าวงดนตรีของอนุภาค และโดยการกำหนดระวางหมายถึงสแควร์ ตัวอย่างเช่น การกระจายหมายถึง เส้นทางฟรีในทิศขนานกับพื้นหลังสนามแม่เหล็กได้เป็นλ = (3/v) (Δz) 2/(2t)สำหรับขนาดใหญ่เท่า (เทียบ 3 อ)

Results (Thai) 2:

สำหรับความกว้างและเวกเตอร์โพลาไรซ์หนึ่งมี
A (KN) อัลฟ่า
√
G (KN) และ e?
⊥·อี?
Z = 0 ตามลำดับโดยมีพิกัด primed
กำหนดโดยการหมุนเมทริกซ์ที่มีมุมแบบสุ่มเพื่อให้
K ที่? EZ สำหรับโหมดที่พื้นและทิศทาง K สุ่มสำหรับ isotropic
โหมด จากการรวมกลุ่มของสมการนิวตัน Lorentz
สำหรับการเคลื่อนไหวของอนุภาคค่าสัมประสิทธิ์การแพร่ต่างๆแล้วสามารถ
คำนวณได้โดยเฉลี่ยมากกว่าวงดนตรีของอนุภาคและ
โดยการกำหนดตารางการกระจัดเฉลี่ย ยกตัวอย่างเช่น
การกระเจิงหมายถึงเส้นทางฟรีในทิศทางขนานไปที่พื้นหลัง
ของสนามแม่เหล็กได้เป็นλ? = (3 / V) (Δz) 2
/ (2T)
สำหรับเวลาขนาดใหญ่ (นิกาย cf เลย. 3)

Results (Thai) 3:

สำหรับขนาดและมีโพลาไรเซชันเวกเตอร์( KN ) ∝√กรัม ( KN ) และ อี⊥ด้วยอีz = 0 ตามลำดับ โดยมี primed พิกัดกำหนดโดยเมทริกซ์การหมุนด้วยมุมที่สุ่มแล้วที่ K ˆ EZ โหมดพื้นและทิศทางสุ่มตัวเคโหมด จากการรวมกลุ่มของลอเรนซ์สมการนิวตันสำหรับอนุภาคเคลื่อนไหว , ค่าสัมประสิทธิ์การแพร่กระจายต่าง ๆแล้วถูกคำนวณโดยเฉลี่ยกว่าการรวมวงของอนุภาคโดยกำหนดขนาดการกระจัด ตัวอย่างเช่นการเป็นอิสระในทิศทางขนานกับพื้น หมายถึงสนามแม่เหล็กได้เป็นλ = ( 3 / 5 ) ( Δ Z ) 2/ ( 2t )ครั้งใหญ่ ( CF . นิกาย 3 )